{'text': '```markdown\n二次π介子标量半径⟨r²⟩ₛ^π在精确计算ππ散射过程中至关重要。最近，Ynduráin利用同位旋为零的非奇异π介子标量形状因子的Omnès表示法，得到⟨r²⟩ₛ^π = 0.75 ± 0.07 fm²。这一结果大于通过求解Muskhelishvili-Omnès方程得到的⟨r²⟩ₛ^π = 0.61 ± 0.04 fm²。考虑到计算精度，这两个值之间存在显著差异。\n\n我们重新分析了Ynduráin的方法，并证明：如果π介子标量形状因子在输入ππ相移发生微小变化时保持连续性，那么对于某些S波 I=0 的T矩阵（散射矩阵），该形状因子必须存在一个零点。一旦考虑到这一点，结果值为⟨r²⟩ₛ^π = 0.65 ± 0.05 fm²。\n\n目前低能S波 I=0 ππ相移实验数据的不确定性是主要误差来源。此外，量子色动力学（QCD）中π介子标量形状因子相位的渐近行为仍未明确，这也是一个重要的误差来源。\n\n\n```\n\n**Modification Notes:**\n\n* 将原文最后一段的两句话合并成一句，使表达更简洁。\n* 将“我们确定的主要误差来源是……”改为“目前低能S波 I=0 ππ相移实验数据的不确定性是主要误差来源”，使主语更清晰，避免歧义。\n* 将“另一个重要的误差来源是……”改为“此外，……，这也是一个重要的误差来源”，使行文更流畅自然。\n* 对修改说明部分进行了精简和调整，使其更清晰易懂。删除了“采纳 LLM1 和 LLM2 的建议”、“采纳 LLM2 的建议”等重复性描述，直接说明修改内容和原因。\n\n```\n'}